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计及超导体在正常相时的泡利(Pauli)顺磁性,则在外磁场H中正常相自由能密度有所降低,两相自由能之差应计及这种顺磁性,并不同程度地影响超导体的磁性质,称顺磁效应。在弱磁场中,这种效应可忽略不计,但在强磁场中,特别对GL参量`Kgtgt1`的第二类超导体,这种效应显示就不容忽略。处在完全迈斯纳态的库珀电子对的自旋方向相反,一般地令其磁化率s=0。令正常相电子顺磁磁化率为p,并将超导凝聚能与其联系,此时对应的顺磁极限磁场Hp(T)为:
$H_p(T)=H_c(T)//sqrtchi_p$
Hp(T)为热力学临界磁场。对第一类超导体计及顺磁效应对应的是Hc*:
$H_c^**=(frac{1}{H_c^2} frac{1}{H_p^2})^{-1/2}$
一般地$H_pgtgtH_c$,故可忽略泡利顺磁性。对$Kgtgt1$的第二类超导体,第二临界磁场Hc2也大,此时在T=0K对应的Hc2*为:
$H_{c_2}^**(0)=frac{H_{c_2}(0)H_p(0)}{[2H_{c_2}^2(0) H_p^2(0)]^{1/2}}$
对应的第三临界磁场Hc3*(0),只需将上式中Hc2(0)更改为Hc3(0)即得。
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